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Wenn elektromagnetische Wellen an einen ruhenden Äther gebunden wären, müsste man die Eigenbewegung von Erde und Sonne als Ätherwind messen können.

Das Michelson-Morley-Experiment war ein physikalisches Experiment, das vom deutsch-amerikanischen Physiker Albert A. Michelson 1881 in Potsdam und in verfeinerter Form von ihm und dem amerikanischen Chemiker Edward W. Morley 1887 in Cleveland im US-Bundesstaat Ohio durchgeführt wurde.^[1][2]

Das Michelson-Morley-Experiment hatte zum Ziel, die Geschwindigkeit der Erde relativ zum Lichtäther auf ihrer Bahn um die Sonne nachzuweisen oder, anders ausgedrückt, die Geschwindigkeit des Äthers relativ zur Erde („Ätherwind“). Beim Lichtäther handelte es sich um ein hypothetisches Medium, in dem sich Lichtwellen analog zu Wasserwellen und Schallwellen ausbreiten sollten. Das Experiment ergab eine obere Grenze von 5–8 km/s für diese Relativgeschwindigkeit, was zeigte, dass die „Bewegung gegen den Äther“ keinen Einfluss auf die Geschwindigkeit des Lichts hatte, denn dieser Wert war zu klein, um mit dem gesuchten „Ätherwind“ in Verbindung gebracht zu werden. Das Michelson-Morley-Experiment zusammen mit anderen Experimenten wie dem Fizeau-Experiment oder dem Trouton-Noble-Experiment zeigte die Probleme der bis dahin verfolgten Ätherphysik. Diese Problematik konnte erst durch die Spezielle Relativitätstheorie gelöst werden, in der auf ein bevorzugtes Bezugssystem wie den Äther verzichtet wird. Deswegen gilt es als eines der bedeutendsten Experimente in der Geschichte der Physik – ein „Experimentum Crucis“.^[3][4]

Seither wurde das Experiment mit unterschiedlichen Techniken und beträchtlich erhöhter Genauigkeit wiederholt. Dabei wurden im Rahmen der Messgenauigkeit Nullresultate erzielt und somit die Folgerungen aus dem ursprünglichen Experiment bestätigt. So konnten relative Abweichungen der Lichtgeschwindigkeit vom Wert der Lichtgeschwindigkeitskonstante in der Größenordnung von 10⁻¹⁷ ausgeschlossen werden.^[5][6] Für weitere Experimente vgl. Tests der speziellen Relativitätstheorie.

Überblick |

Um die Relativgeschwindigkeit von Erde und Äther festzustellen, wurde ein Lichtstrahl über einen halbdurchlässigen Spiegel auf zwei verschiedene Wege getrennt, reflektiert und am Ende wieder zusammengeführt, sodass sich ein Interferenzmuster stehender Lichtwellen bildete (Michelson-Interferometer). Aufgrund der Bewegung der Erde im Äther ergäbe sich, dass der Lichtstrahl in Bewegungsrichtung länger benötigt als der Strahl senkrecht dazu. Da sich der Apparat als Teil der Drehung der Erde um die Sonne relativ zum vermuteten Äther bewegte, erwartete man Verschiebungen der Interferenzstreifen, wenn der Apparat gedreht wird. Albert A. Michelson führte das Experiment, das wegen der im Verhältnis zur Lichtgeschwindigkeit c geringen Bahngeschwindigkeit v der Erde nicht einfach war, zuerst 1881 durch, jedoch war hier die Genauigkeit nicht ausreichend, denn Michelson hatte in seinen Berechnungen die Veränderung des Lichtweges senkrecht zur Bewegungsrichtung nicht einbezogen. 1887 wiederholten er und Edward W. Morley das Experiment mit ausreichender Genauigkeit. Obwohl das Ergebnis nicht vollständig negativ war (zwischen 5 und 8 km/s), war es nach Einschätzung von Michelson und anderen Physikern jener Zeit viel zu gering, um etwas mit dem erwarteten Ätherwind zu tun zu haben. Wenn nicht nur die Relativgeschwindigkeit der Erde zur Sonne von 30 km/s berücksichtigt wird, sondern auch die Rotationsgeschwindigkeit des Sonnensystems um das galaktische Zentrum von ca. 220 km/s und die Relativgeschwindigkeit zwischen dem Sonnensystem und dem Ruhesystem der kosmischen Hintergrundstrahlung von ca. 377 km/s, so wären nochmals größere Werte zu erwarten. Darüber hinaus haben spätere, bis in die heutige Zeit durchgeführte Messungen die ursprüngliche Methode Michelsons weiter verfeinert und lieferten im Rahmen der Messgenauigkeit vollständige Nullresultate.

George Francis FitzGerald (1889) und Hendrik Antoon Lorentz (1892) lieferten mit der Lorentzkontraktion zunächst eine Ad-hoc-Erklärung, wobei angenommen wurde, dass das Interferometer in Bewegungsrichtung relativ zum Äther schrumpft, wodurch die unterschiedlichen Lichtlaufzeiten angeglichen werden. Später erfolgte die Entwicklung der Lorentz-Transformation, die auch die Veränderung der Zeitabläufe bewegter Körper, die Zeitdilatation, enthält. Die darauf aufbauende lorentzsche Äthertheorie wurde allerdings als unwahrscheinlich eingestuft, da hier der Äther einerseits Grundlage aller physikalischen Phänomene, andererseits jedoch gänzlich unentdeckbar sein soll. Vollends verstanden wurde das Ergebnis des Michelson-Morley-Experiment erst durch Albert Einsteins Spezielle Relativitätstheorie von 1905, die auch eine Längenkontraktion enthält, jedoch auf die Ätherhypothese verzichtet und als zentrale Postulate das Relativitätsprinzip und die Konstanz der Lichtgeschwindigkeit in mit beliebiger Geschwindigkeit gegeneinander bewegten Bezugssystemen enthält.

Das Michelson-Morley-Experiment stellt die historisch wichtigste Bestätigung des Relativitätsprinzips dar, wonach die physikalischen Naturgesetze für alle gleichförmig bewegten Beobachter identisch sind. Es zeigt, dass die Lichtgeschwindigkeit unabhängig von der Orientierung relativ zu einem bevorzugten Bezugssystem wie dem Äther ist. Doch es stellt für sich genommen keinen vollständigen Beweis für die universelle Konstanz der Lichtgeschwindigkeit dar, wie manchmal angenommen wird:

• Das Nullresultat ist auch verträglich mit Modellen, in denen die Lichtgeschwindigkeit variabel ist. Beispielsweise wurde manchmal angenommen, dass der Äther vollständig an der Erdoberfläche mitgeführt wird. Eine andere Möglichkeit wäre eine Emissionstheorie, wonach die Lichtgeschwindigkeit von der Quellengeschwindigkeit abhängt und in allen Inertialsystemen konstant relativ zur Lichtquelle ist. Beide Modelle scheiden jedoch aus, da sie experimentell widerlegt worden sind, wodurch die Relativitätstheorie als einzige Theorie verbleibt, welche alle Experimente erklären kann.


• Auch das Vorhandensein eines Ätherwindes wird durch dieses Experiment nicht vollständig ausgeschlossen. Wären die Interferometerarme im Ruhezustand unterschiedlich lang, würde bei Geschwindigkeitsänderungen des Apparats in Bezug zum bevorzugten Bezugssystem trotz Längenkontraktion ein positiver Effekt auftreten. Deswegen muss ein weiteres Experiment berücksichtigt werden, das Kennedy-Thorndike-Experiment, das genau diese Abhängigkeit von der Apparatgeschwindigkeit testet, und dessen negatives Resultat nur mit einer Kombination von Längen- und Zeitveränderungen erklärt werden kann. Für die genaue Bestimmung dieser Größen ist wiederum ein Experiment erforderlich, das die Zeitdilatation direkt misst, beispielsweise das Ives-Stilwell-Experiment. Aus der Kombination dieser drei Experimente kann die Lorentz-Transformation genau bestimmt werden.

Das Experiment |

Der Ansatzpunkt für Michelson und Morley war, die Relativgeschwindigkeit zu messen, mit der sich die Erde durch einen als ruhend angenommenen Äther bewegt. Wie bei einem Flugzeug, das sich durch die Luft bewegt, wäre hier ein nachweisbarer „Ätherwind“ zu erwarten, da die Erde sich auf ihrer Bahn um die Sonne mit etwa v = 30 km/s = 3·10⁴ m/s bewegt (immer noch relativ wenig im Vergleich zur Lichtgeschwindigkeit c von rund 3·10⁸ m/s).

Um diesen Effekt zu messen, konstruierte Michelson (1881) einen Interferometer mit zwei senkrecht zueinander stehenden Armen. Die Bewegung des Interferometers im Äther kann entweder aus Sicht eines im Äther ruhenden Beobachters, oder eines mit dem Interferometer mitbewegten Beobachters geschildert werden.

Im Äther ruhender Beobachter |

Oben: Wellenberge und Wellentäler der vertikalen und horizontalen Lichtstrahlen, die gleichzeitig ausgesendet wurden, kommen bei Anwesenheit eines Äthers aufgrund unterschiedlicher Laufzeiten nicht gleichzeitig zurück. Dies führt zu einer Phasenverschiebung. Unten: Direkter Vergleich der unterschiedlichen Laufzeiten, wobei Wellenberge/Wellentäler bzw. Photonen durch Bälle dargestellt werden.

In Bewegungsrichtung: Das Licht wird von der Lichtquelle ausgesendet und breitet sich mit Lichtgeschwindigkeit c{displaystyle c} aus, während der zu treffende Spiegel in der Entfernung L{displaystyle L} startet und sich mit der Geschwindigkeit v{displaystyle v} relativ zum Äther bewegt. Beim Hinweg trifft der Strahl zum Zeitpunkt ta{displaystyle t_{a}} beim Spiegel ein und legt dabei den Laufweg cta{displaystyle ct_{a}} zurück. Bis dahin hat der bei L{displaystyle L} startende Spiegel die Strecke vta{displaystyle vt_{a}} zurückgelegt. Es ergibt sich also cta=L+vta{displaystyle ct_{a}=L+vt_{a}} und folglich die Laufzeit ta=L/(c−v){displaystyle t_{a}=L/(c-v)}. Dieselben Überlegungen ergeben für den Rückweg den Zusammenhang ctb=L−vtb{displaystyle ct_{b}=L-vt_{b}} und die Laufzeit tb=L/(c+v){displaystyle t_{b}=L/(c+v)}. Die Gesamtlaufzeit ta+tb{displaystyle t_{a}+t_{b}} ergibt sich mit:

t1=Lc−v+Lc+v=2cLc2−v2=2Lc11−v2c2≈2Lc(1+v2c2){displaystyle {begin{aligned}t_{1}&={frac {L}{c-v}}+{frac {L}{c+v}}={frac {2cL}{c^{2}-v^{2}}}\&={frac {2L}{c}}{frac {1}{1-{frac {v^{2}}{c^{2}}}}}approx {frac {2L}{c}}left(1+{frac {v^{2}}{c^{2}}}right)end{aligned}}}

Dabei würde ausgenutzt, dass (v/c)2{displaystyle (v/c)^{2}} sehr klein (Größenordnung 10⁻⁸) ist, wenn für v{displaystyle v} die Bewegungsgeschwindigkeit der Erde und für c{displaystyle c} die Lichtgeschwindigkeit eingesetzt werden.

Senkrecht zur Bewegungsrichtung: Auch hier breitet sich der Strahl konstant mit c{displaystyle c} aus, trifft zum Zeitpunkt tc{displaystyle t_{c}} beim Spiegel ein, und legt den Laufweg ctc{displaystyle ct_{c}} zurück. Da der Strahl im Ruhesystem des Interferometers so ausgerichtet ist, dass er sich senkrecht nach oben bewegt, wird er im Ruhesystem des Äthers bei Anwendung der Galilei-Transformation oder unter Berücksichtigung der Impulserhaltung etwas geneigt sein. Inzwischen hat der mit v{displaystyle v} sich bewegende Spiegel die Strecke vtc{displaystyle vt_{c}} zurückgelegt, wo er vom Strahl getroffen wird. Folglich ist L{displaystyle L} der Laufweg des Strahls in y-Richtung und vtc{displaystyle vt_{c}} in x-Richtung, und mit dem Satz des Pythagoras ergibt sich ein Laufweg von L2+(vtc)2{displaystyle textstyle {sqrt {L^{2}+left(vt_{c}right)^{2}}}}. Es ist also der Zusammenhang ctc=L2+(vtc)2{displaystyle textstyle ct_{c}={sqrt {L^{2}+left(vt_{c}right)^{2}}}} gegeben und folglich die Laufzeit tc=L/c2−v2{displaystyle textstyle t_{c}=L/{sqrt {c^{2}-v^{2}}}}, was auch identisch ist mit der Laufzeit für den Rückweg. (Dieser Effekt entspricht dem Schema einer Lichtuhr bzw. der Lichtaberration.) Die Gesamtlaufzeit 2tc{displaystyle 2t_{c}} ist gegeben mit:

t2=2Lc2−v2=2Lc11−v2c2≈2Lc(1+v22c2){displaystyle t_{2}={frac {2L}{sqrt {c^{2}-v^{2}}}}={frac {2L}{c}}{frac {1}{sqrt {1-{frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}approx {frac {2L}{c}}left(1+{frac {v^{2}}{2c^{2}}}right)}.

Die Laufzeit senkrecht zur Bewegungsrichtung ist also kleiner als in Bewegungsrichtung.^[7]

Mitbewegter Beobachter |

Wird dieses Ergebnis aus der Sicht eines mitbewegten Beobachters geschildert, dann ist die Auswirkung des Ätherwindes auf Lichtwellen nach den Vorstellungen der klassischen Physik genauso wie die Auswirkung einer starken Strömung eines Flusses (Geschwindigkeit v{displaystyle v}) auf einen Schwimmer, der sich mit konstanter Geschwindigkeit c{displaystyle c} zwischen zwei Punkten erst flussaufwärts und dann flussabwärts bewegt.^[8]

Wenn in diesem Bild der zweite Punkt direkt flussaufwärts des ersten wäre, würde der Schwimmer durch die Strömung zuerst auf c−v{displaystyle c-v} verlangsamt und dann beim Rückweg auf c+v{displaystyle c+v} beschleunigt werden, und es ergibt sich obige Laufzeit von t1{displaystyle t_{1}}.

Verliefe die Strecke zwischen Start- und Endpunkt senkrecht zur Strömungsrichtung, müsste der Schwimmer das kompensieren, indem er in einem kleinen Winkel schräg zu seinem Ziel schwimmt. Seine Geschwindigkeit verringert sich auf c2−v2{displaystyle textstyle {sqrt {c^{2}-v^{2}}}} und es ergibt sich obige Laufzeit von t2{displaystyle t_{2}}.

Genauso wäre die Auswirkung des Ätherwindes auf einen Lichtstrahl (Geschwindigkeit c) senkrecht zur Windrichtung geringfügig niedriger als für einen Lichtstrahl, der parallel zum Ätherwind verliefe.

Zeitunterschied |

Der Zeitunterschied zwischen beiden Wegen ist

Δt=t1−t2=Lv2c3{displaystyle Delta t=t_{1}-t_{2}=L{frac {v^{2}}{c^{3}}}}

also umso größer, je länger L{displaystyle L} ist. Setzt man L=1m{displaystyle L=1,mathrm {m} }, würde sich mit dem oben angegebenen Wert der Geschwindigkeit der Erde relativ zum Äther ein Zeitunterschied von Δt=3⋅10−17{displaystyle Delta t=3cdot 10^{-17}} Sekunden ergeben, verglichen mit einer Schwingungsperiode im Bereich des sichtbaren Lichts von etwa T=10−15{displaystyle T=10^{-15}} Sekunden. Der Unterschied ΔtT{displaystyle {frac {Delta t}{T}}} läge im Bereich von drei Prozent, die mit dem verbesserten Apparat von Michelson und Morley nachweisbar gewesen wären.

In ihrem Experiment von 1887 bemühten sich Michelson und Morley, die Auswirkungen von Erschütterungen, auf die ihre Messapparatur empfindlich reagierte, so weit wie möglich auszuschalten. Der optische Aufbau bestand aus einer monochromatischen Natriumlichtquelle (gelbes Licht) für die Justierung, und weißem Licht aus einer Lampe für die tatsächliche Messung. Der Lichtstrahl wurde durch einen teilversilberten Spiegel in zwei Strahlen rechtwinklig zueinander aufgespalten. Nach Verlassen des Strahlteilers wurden beide Strahlen jeweils an einem Spiegel reflektiert und auf einem Beobachtungsschirm wieder zusammengeführt. Dort erzeugten sie ein Streifenmuster aus konstruktiver und destruktiver Interferenz, das äußerst empfindlich auf Änderungen in der Differenz der optischen Wege der beiden Lichtstrahlen reagiert. Man erwartete, dass diese optischen Wege durch die Bewegung der Erde im Äther beeinflusst würden, sodass sich das Interferenzmuster bei Drehung der die Apparatur tragenden Steinplatte verschieben müsste.

Dreht man das Experiment beispielsweise um 90 Grad, vertauscht die obigen Formeln für die Laufzeiten von t1{displaystyle t_{1}} und t2{displaystyle t_{2}}, erhält man einen Zeitunterschied von

Δt=t2−t1=−Lv2c3{displaystyle Delta t=t_{2}-t_{1}=-L{frac {v^{2}}{c^{3}}}}

Somit ergibt sich ein Laufzeitunterschied von 2Δt{displaystyle 2,Delta t} zum Ausgangsexperiment. Dies entspricht einem optischen Weglängenunterschied von

d=c⋅2Δt=2Lv2c2=2,2⋅10−7m{displaystyle d=ccdot 2Delta t=2L{frac {v^{2}}{c^{2}}}=2{,}2cdot 10^{-7},mathrm {m} },

falls wie im Experiment von 1887 eine effektive Armlänge des Interferometers von L=11m{displaystyle L=11,mathrm {m} } gewählt wird. Die relative Verschiebung der Interferenzmuster ergibt sich mit z. B. einer Wellenlänge λ=500nm=5⋅10−7m{displaystyle lambda =500,mathrm {nm} =5cdot 10^{-7},mathrm {m} } als

dλ=2,25=0,44{displaystyle {frac {d}{lambda }}={frac {2{,}2}{5}}=0{,}44}

Der Mittelwert von sechs Messreihen, die am 8., 9. und 11. Juli 1887 durchgeführt wurden, betrug statt 0,44 jedoch mit Sicherheit weniger als 0,02 (oder vielleicht sogar weniger als 0,01), was einer Geschwindigkeit von 8 km/s (bzw. 5 km/s) entsprach. Das Ergebnis war zwar nicht vollständig negativ, jedoch wurde es angesichts des erwarteten, sehr viel größeren Wertes allgemein als ein Nullresultat gewertet.

Erklärung |

Lorentzkontraktion und Lorentz-Transformation |

Der erste Schritt zur Erklärung des Nullresultats wurde von George Francis FitzGerald (1889) und Hendrik Antoon Lorentz (1892) durch Einführung der Kontraktionshypothese bzw. Lorentzkontraktion gemacht.^[9][10] Um unter Verwendung der Idee des Äthers die gleichen Laufzeiten zu erklären, nahmen sie an, dass die Länge der Versuchsanordnung in Bewegungsrichtung relativ zum Äther um L/γ{displaystyle L/gamma } verkürzt wird, wo γ=1/1−v2/c2{displaystyle textstyle gamma =1/{sqrt {1-v^{2}/c^{2}}}} als Lorentzfaktor bezeichnet wird. Lorentz benutzte vor 1904 allerdings nicht exakt diesen Wert, sondern nur Näherungen zweiter Ordnung in v/c{displaystyle v/c}. Die Laufzeit in dieser Richtung wird dadurch ebenso verkürzt und ist jetzt gleich lang wie senkrecht zur Bewegungsrichtung, womit das negative Resultat erklärbar wird. Würde man in der oben angegebenen Formel für t1{displaystyle t_{1}} die durchlaufene Strecke der Länge L{displaystyle L} mit diesem Faktor multiplizieren, ergibt sich:

t1=2L1−v2c2c11−v2c2=2Lc11−v2c2=t2{displaystyle t_{1}={frac {2L{sqrt {1-{frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}{c}}{frac {1}{1-{frac {v^{2}}{c^{2}}}}}={frac {2L}{c}}{frac {1}{sqrt {1-{frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}=t_{2}}.

Bei der Längenkontraktion handelt es sich allerdings nur um einen Spezialfall der möglichen Erklärungen. Allgemein muss nur angenommen werden, dass im bewegten Zustand die transversale Länge im Verhältnis γ{displaystyle gamma } größer ist als die longitudinale Länge, was auf verschiedene Weisen erreicht werden kann. Wenn L1{displaystyle L_{1}} die bewegte longitudinale Länge und L2{displaystyle L_{2}} die bewegte transversale Länge ist, und L1′=L2′{displaystyle textstyle L'_{1}=L'_{2}} die Ruhelängen, dann ergibt sich der allgemeine Zusammenhang:

L2L1=L2′ϕ/L1′γϕ=γ{displaystyle {frac {L_{2}}{L_{1}}}={frac {L'_{2}}{phi }}left/{frac {L'_{1}}{gamma phi }}right.=gamma }.

ϕ{displaystyle phi } ist ein Skalenfaktor, der beliebig gewählt werden kann, deshalb gibt es unendlich viele Kombinationen aus Kontraktionen und Dilatationen um das Nullresultat zu erklären. Beispielsweise würde bei ϕ=1{displaystyle phi =1} die gewöhnliche Längenkontraktion von L1{displaystyle L_{1}} eintreten, hingegen bei ϕ=1/γ{displaystyle phi =1/gamma } bliebe L1{displaystyle L_{1}} unverändert, wohingegen L2{displaystyle L_{2}} vergrößert würde. In der Folgezeit wurde die Kontraktionshypothese von Joseph Larmor (1897), Lorentz (1904) und Henri Poincaré (1905) durch Modifikationen der Zeitvariablen zur Lorentz-Transformation weiterentwickelt, um die Resultate des Trouton-Noble-Experiments (das von Larmor angeregt worden war, um der Kritik am Michelson-Morley-Experiment insbesondere von William Mitchinson Hicks zu begegnen^[11]), der Experimente von Rayleigh und Brace und der Kaufmannschen Experimente zu erklären:

x′=γϕ(x−vt), y′=ϕy, z′=ϕz, t′=γϕ(t−vxc2){displaystyle x'=gamma phi (x-vt), y'=phi y, z'=phi z, t'=gamma phi left(t-{frac {vx}{c^{2}}}right)}

Der weiterhin unbestimmte Faktor ϕ{displaystyle phi } wurde schließlich von Lorentz (1904) gleich 1 gesetzt.^[12]
Generell konnte Poincaré (1905) zeigen, dass die Gesamtheit der Lorentz-Transformationen nur bei ϕ=1{displaystyle phi =1} eine Gruppe bilden.^[13]
Erst dadurch erhalten Längenkontraktion und Zeitdilatation ihre exakt relativistischen Werte. Die Theorie von Lorentz und Poincaré, die auch Lorentzsche Äthertheorie bezeichnet wird, begründet also die scheinbare Gültigkeit des Relativitätsprinzips und der Konstanz der Lichtgeschwindigkeit, aber sie führt zu der Situation, dass der Lichtäther, der die Basis der Theorie bildet, außerhalb jeder experimentellen Überprüfbarkeit steht. Das ist ein Hauptgrund, warum diese Theorie trotz des korrekten mathematischen Formalismus als überholt eingestuft wird.

Spezielle Relativitätstheorie |

Der Ad-hoc-Charakter einer auf den Äther basierenden Kontraktionshypothese (und weitergehend der gesamten lorentzschen Äthertheorie) wurde jedoch bald kritisiert. Lorentz selbst sprach vage von einem Einfluss des Äthers als Ursache und führte als Analogie das bei elektrostatischen Feldern beobachtbare Verhalten an, die in Bewegungsrichtung mit einem geschwindigkeitsabhängigen Faktor kontrahiert sind.^[14] Wird angenommen, dass die Bindungskräfte in der Materie elektrischer Natur sind, könnte dies die Kontraktion erklären. Lorentz selbst gestand jedoch ein, dass eine solche Annahme keineswegs notwendig sei.^[15]

Eine Lösung dieser unbefriedigenden Situation zeigte Albert Einstein 1905 mit der speziellen Relativitätstheorie (SRT) auf, die er auf Basis zweier Postulate ableitete, nämlich des Relativitätsprinzips und der Konstanz der Lichtgeschwindigkeit.^[16] Dabei interpretierte er im Gegensatz zu Lorentz und Poincaré diese als Transformation zwischen gleichberechtigten Raum- und Zeitkoordinaten (also keine Unterscheidung zwischen „wahren“ und „scheinbaren“ Koordinaten) und zeigte damit, dass die Äther-Hypothese überflüssig ist. Die Erklärung des negativen Ausganges des Versuchs entspricht zwar formal der Erklärung der Lorentzschen Äthertheorie, jedoch ist in der SRT die Annahme eines Äthers nicht mehr nötig, und die Lorentzkontraktion ergibt sich als logische Konsequenz der zugrundegelegten Postulate. In einem mit Geschwindigkeit v bewegten Bezugssystem, in dem das Interferometer ruht, sind die Laufzeiten gleich. Betrachtet man ein Bezugssystem, in dem sich das Interferometer mit der Geschwindigkeit v bewegt und die Lichtgeschwindigkeit weiter unverändert ist, erklärt man das Ergebnis, wie oben beschrieben, mit der Lorentzkontraktion.^[17] Diese Erklärung wird als die derzeit gültige angesehen. Obwohl in vielen Schilderungen zur Entwicklung der SRT dieses Experiment als Ausgangspunkt der Theorie geschildert wird, hat Einstein selbst einen direkten Einfluss des Experiments auf seine Ideen abgestritten.^[18]

Später zeigten Howard P. Robertson und andere^[19][20] (siehe Testtheorien der speziellen Relativitätstheorie), dass es möglich ist, die gesamte Lorentz-Transformation aus der Kombination von drei Experimenten herzuleiten. Das Michelson-Morley-Experiment zeigt, dass die Lichtgeschwindigkeit unabhängig von der Orientierung des Apparats ist, und es bestimmt die Beziehung zwischen longitudinaler (β{displaystyle beta }) und transversaler (δ{displaystyle delta }) Länge. Bei Verwendung von unterschiedlichen Ruhelängen der Interferometerarme müsste ein positives Ergebnis auftreten, wenn der Apparat seine Relativgeschwindigkeit zu einem bevorzugten Bezugssystem ändert. Das Nullergebnis des Kennedy-Thorndike-Experiments, mit dem dieser Zusammenhang getestet wurde, zeigt, dass die Lichtgeschwindigkeit unabhängig von der Geschwindigkeit des Apparats ist, und es bestimmt die Beziehung zwischen Zeitveränderungen (α{displaystyle alpha }) und longitudinaler (β{displaystyle beta }) Längen. Die beiden Experimente ergeben also nur diese Verhältnisse, nicht die individuellen Werte von α{displaystyle alpha }, β{displaystyle beta }, δ{displaystyle delta }. Diese Unbestimmtheit entspricht dem oben definierten Faktor ϕ{displaystyle phi } – dieser konnte im Rahmen der Gruppentheorie zwar auf 1 gesetzt werden, jedoch wäre eine experimentelle Bestätigung dieses theoretischen Ergebnisses wünschenswert. Dazu ist eine direkte Messung einer der drei Größen α{displaystyle alpha }, β{displaystyle beta }, δ{displaystyle delta } erforderlich. Das wurde durch das Ives-Stilwell-Experiment erbracht, mit dem α{displaystyle alpha } in Übereinstimmung mit der Zeitdilatation gemessen wurde. Mittels Kennedy-Thorndike kann nun β{displaystyle beta } mit der Längenkontraktion identifiziert werden, und folglich kann δ{displaystyle delta !} mittels Michelson-Morley gleich Null gesetzt werden. Somit sind alle Größen gegeben, welche die Grundlage der Lorentz-Transformation bilden.^[19]

Widerlegte Alternativen |

In der Theorie der vollständigen Äthermitführung, welche auf George Gabriel Stokes (1845) zurückgeht, würde der Äther nicht ruhen, sondern bis zu einer bestimmten Entfernung von der Oberfläche die Bewegung der Erde mitvollziehen. Dies kann das Nullresultat erklären, denn in diesem Falle ruht der Äther relativ zur Erdoberfläche. Jedoch, wie Lorentz (1886) aufzeigte, waren die Probleme dieser Theorie vor allem im Zusammenhang mit der Aberration des Sternenlichts und dem Fizeau-Experiment zu groß, sodass diese Erklärung nicht in Erwägung gezogen werden konnte. Michelson selbst glaubte nach seinem ersten Experiment 1881, dass sein Experiment die Theorie von Stokes bestätigt habe. 1887 kannte er jedoch bereits die Einwände von Lorentz und verwarf auch diese Theorie.

Ebenso mit dem Nullresultat verträglich ist die ursprünglich von Isaac Newton und später von Walter Ritz (1908) vertretene Emissionstheorie, welche die Existenz des Äthers negiert und eine konstante Lichtgeschwindigkeit relativ zur Lichtquelle postuliert. Beim Wechsel der Bezugssysteme wird die Galilei-Transformation benutzt, womit die Theorie das klassische Relativitätsprinzip erfüllt. In einem Bezugssystem, in dem die Interferometeranordnung ruht, ist die Lichtgeschwindigkeit in Bezug zum ruhenden Interferometer konstant, und es ergibt sich eine gleiche Lichtlaufzeit in beide Richtungen. Aus einem relativ dazu mit Geschwindigkeit v bewegten System betrachtet bekommt das Licht die Geschwindigkeit des Interferometers (das hier als Lichtquelle fungiert) wie bei einem Geschoss hinzuaddiert und bewegt sich folglich mit c ± v. Die Lichtgeschwindigkeit relativ zur Lichtquelle bleibt dabei konstant, und es ergeben sich wiederum gleiche Laufzeiten. Jedoch gilt diese Theorie u. a. wegen des Sagnac-Effektes und den beobachteten Bewegungen von Doppelsternen als widerlegt.

Weitere Experimente |

Experimente vom Michelson-Morley-Typ wurden mehrfach mit erhöhter Genauigkeit durchgeführt, wobei die meisten (Kennedy, Illingworth, Joos) Nullresultate innerhalb der Fehlergrenzen erhielten. Ausnahmen wie die Ergebnisse von ca. 10 km/s durch Dayton Miller (1921–1926) konnten nicht bestätigt werden, wobei moderne Analysen diverse Fehlerquellen aufzeigen konnten.^[21][22] Miller wies darauf hin, dass in allen anderen Experimenten um die Interferometer herum eine abschirmende Hülle verwendet worden ist, die den Äther mitgeführt habe, während das bei ihm nicht der Fall gewesen sei. Dies wurde jedoch durch das Hammar-Experiment (1935) widerlegt, wo ein Arm des Interferometers mit einer Bleihülle umgeben war, der andere nicht. Gemäß Miller hätte hier ein positives Ergebnis erzielt werden müssen, doch es war negativ, wodurch Millers These widerlegt war.^[23]
Darüber hinaus muss hinzugefügt werden, dass bei den älteren Experimenten gewöhnlich nur die Relativgeschwindigkeit von 30 km/s berücksichtigt wird, nicht jedoch die größere Umlaufgeschwindigkeit des Sonnensystems um den Galaxienkern von ca. 220 km/s, oder die Relativbewegung zwischen dem Sonnensystem und dem hypothetischen Ruhesystem der Hintergrundstrahlung von ca. 368 km/s, wodurch die Geringfügigkeit der Resultate noch deutlicher ersichtlich wird.

Autor	Ort	Jahr	Armlänge (Meter)	Erwartete Versch.	Gemessen Versch.	Verhältnis Erw.-Gem.	Obere Grenze für vErde{displaystyle v_{text{Erde}}}	Genauigkeit	Null- resultat
Michelson[1]	Potsdam	1881	1,2	0,04	≤ 0,02	2	∼ 20 km/s	0,02	≈{displaystyle approx } Ja
Michelson und Morley[2]	Cleveland	1887	11,0	0,4	< 0,02 od. ≤ 0,01	40	∼ 4–8 km/s	0,01	≈{displaystyle approx } Ja
Morley and Miller[24][25]	Cleveland	1902–1904	32,2	1,13	≤ 0,015	80	∼ 3,5 km/s	0,015	Ja
Miller[26]	Mt. Wilson	1921	32,0	1,12	≤ 0,08	15	∼ 8–10 km/s	Unklar	Unklar
Miller[26]	Cleveland	1923–1924	32,0	1,12	≤ 0,03	40	∼ 5 km/s	0,03	Ja
Miller (Sonnenlicht)[26]	Cleveland	1924	32,0	1,12	≤ 0,014	80	∼ 3 km/s	0,014	Ja
Tomaschek (Sternenlicht)[27]	Heidelberg	1924	8,6	0,3	≤ 0,02	15	∼ 7 km/s	0,02	Ja
Miller[26][28]	Mt. Wilson	1925–1926	32,0	1,12	≤ 0,088	13	∼ 8–10 km/s	Unklar	Unklar
Kennedy[29]	Pasadena/Mt. Wilson	1926	2,0	0,07	≤ 0,002	35	∼ 5 km/s	0,002	Ja
Illingworth[30]	Pasadena	1927	2,0	0,07	≤ 0,0004	175	∼ 2 km/s	0,0004	Ja
Piccard & Stahel[31]	in einem Ballon	1926	2,8	0,13	≤ 0,006	20	∼ 7 km/s	0,006	Ja
Piccard & Stahel[32]	Brüssel	1927	2,8	0,13	≤ 0,0002	185	∼ 2,5 km/s	0,0007	Ja
Piccard & Stahel[33]	Rigi	1927	2,8	0,13	≤ 0,0003	185	∼ 2,5 km/s	0,0007	Ja
Michelson et al.[34]	Mt. Wilson	1929	25,9	0,9	≤ 0,01	90	∼ 3 km/s	0,01	Ja
Joos[35]	Jena	1930	21,0	0,75	≤ 0,002	375	∼ 1,5 km/s	0,002	Ja

Moderne Experimente |

Optische Tests |

Optische Tests der Isotropie der Lichtgeschwindigkeit werden inzwischen routinemäßig durchgeführt.^[36] Die Genauigkeit der Interferenz-Experimente wurde durch Einsatz von Laser, Maser, kryogenischen optischen Resonatoren usw. erheblich vergrößert. Dabei wurden Experimentalanordnungen verwendet, die teils vom klassischen Schema des Michelson-Morley-Experiments abweichen. (In der folgenden Tabelle stellen nur Essen (1955), Jaseja et al. (1964), und Shamir/Fox (1969) Experimente vom Michelson-Morley-Typ dar, d. h., es werden senkrecht zueinander stehende Strahlen verglichen. Die anderen Experimente benutzten abweichende Methoden.)

Resonator-Experimente |

Michelson-Morley-Experiment mit kryogenischen optischen Resonatoren durch Müller et al. (2003)

In den letzten Jahren ergab sich ein verstärktes Interesse an der Durchführung hochpräziser Tests der Lorentzinvarianz – darunter auch solche vom Michelson-Morley-Typus mittels optischer Resonatoren. Veranlasst wurden diese Experimente durch mögliche Verletzungen der Lorentzinvarianz in verschiedenen Varianten der Quantengravitation. Beispielgebend dafür war das Experiment von Brillet und Hall (1979), bei dem eine Laserfrequenz, stabilisiert zu einem rotierenden optischen Fabry-Pérot-Resonator, analysiert wurde.^[44] Dabei ergab sich eine maximale Anisotropie des Lichtes von Δc/c ≈ 10⁻¹⁵, wobei Δc die Differenz zwischen der Lichtgeschwindigkeit in x- und y-Richtung ist.

Bis 2009 haben optische und Mikrowellen-Resonatoren diese Grenze bis auf Δc/c ≈ 10⁻¹⁷ erhöht. Diese Experimente werden mit teils stationären als auch mit rotierenden Anordnungen durchgeführt, wobei diese oft auch mit dem Prinzip des Kennedy-Thorndike-Experiments kombiniert werden. Bei der Auswertung der Experimente wird dabei die Relativgeschwindigkeit zum Ruhesystem der kosmischen Hintergrundstrahlung von ungefähr 377 km/s benutzt. (Isotropieexperimente, bei denen eine ähnliche Präzision erreicht wird, sind Hughes-Drever-Experimente, wobei allerdings Nukleonen getestet werden. Für weitere moderne Experimente siehe Moderne Tests der Lorentzinvarianz.)

Autor	Jahr	Beschreibung	Δc/c
Wolf et al.[45]	2003	Die Frequenz eines stationären kryotechnischem Mikrowellen-Resonators wurde mit einem Wasserstoffmaser verglichen. Daten 2001–2002 wurden ausgewertet.	≲10−15{displaystyle lesssim 10^{-15}}
Müller et al.[46]	2003	Die Frequenzen von zwei Nd:YAG-Lasers wurden zu Resonanzen zweier kryogenischer optischer Resonatoren stabilisiert.
Wolf et al.[47]	2004	Siehe Wolf et al. (2003). Daten 2002–2004 wurden analysiert.
Antonini et al.[48]	2005	Ähnlich wie Müller et al. (2003), doch hier wurde der Apparat selbst in Rotation versetzt. Daten 2002–2004 wurden analysiert.	≲10−16{displaystyle lesssim 10^{-16}}
Stanwix et al.[49]	2005	Ähnlich wie Wolf et al. (2003), doch hier wurde der Apparat selbst in Rotation versetzt. Daten 2004–2005 wurden analysiert.
Herrmann et al.[50]	2005	Ähnlich wie Müller et al. (2003). Die Frequenzen zweier Fabry-Pérot-Resonatoren wurde verglichen – einer rotierte kontinuierlich, während der andere stationär nach Nord-Süd ausgerichtet war. Daten 2004–2005 wurden analysiert.
Stanwix et al.[51]	2006	Siehe Stanwix et al. (2005). Daten 2004–2006 wurden analysiert.
Müller et al.[52]	2007	Siehe Herrmann et al. (2005) und Stanwix et al. (2006). Daten beider Gruppen wurden 2004–2006 gesammelt, kombiniert und weiteranalysiert. Da die Experimente auf unterschiedlichen Kontinenten durchgeführt wurden, bei Berlin and Perth, konnten sowohl die Effekte der Rotation der Apparates selbst und der Erdrotation besonders ausführlich studiert werden.
Eisele et al.[5]	2009	Die Frequenzen zweier orthogonal orientierter elektromagnetischer Resonatoren wurden verglichen, wobei Nd:YAG-Laser benutzt wurden. Daten 2007–2008 wurden analysiert.	≲10−17{displaystyle lesssim 10^{-17}}
Herrmann et al.[6]	2009	Ähnlich wie Herrmann et al. (2005). Zwei orthogonal orientierte, rotierende Fabry-Pérot-Resonatoren wurden benutzt, zu denen die Frequenzen zweier Nd:YAG-Laser stabilisiert wurden.

Geschichte |

Ausgangssituation und Vorgeschichte |

Weiterführende Information: Äther (Physik)

Zum Zeitpunkt, als das erste Experiment (1881) durchgeführt wurde, gab es zwei konkurrierende Äthertheorien.

• 
  Augustin Jean Fresnel (1819) nahm an, dass der Äther in der Nähe der Körper gar nicht, und nur in den Körpern selbst mitgeführt werde. Die Geschwindigkeit des Lichts in einem mit der Geschwindigkeit v{displaystyle v} bewegten Medium ergab sich in dieser Theorie als c=c0+ϕ{displaystyle c=c_{0}+phi } mit dem Mitführungskoeffizienten ϕ=(1−1/n2)v{displaystyle phi =(1-1/n^{2})v}, wobei n{displaystyle n} der Brechungsindex ist.^[53]
  


• 
  George Gabriel Stokes (1845) nahm dagegen an, dass der Äther in und in der Nähe der Körper vollständig mitgeführt werde.^[54]
  

Eine wichtige Entscheidung zwischen den Theorien erbrachte das Fizeau-Experiment von Armand Hippolyte Louis Fizeau (1851). Er verwendete eine Interferometer-Anordnung, mit der die Lichtgeschwindigkeit im Wasser gemessen wurde.^[55]
Das Ergebnis sprach für eine teilweise Mitführung des Äthers im Sinne Fresnels und konnte mit Stokes Theorie nur mit umständlichen Hilfshypothesen vereinbart werden. Ebenso war die Existenz der Aberration des Lichtes besser mit Fresnels als mit Stokes Theorie in Einklang zu bringen. Schließlich veröffentlichte Lorentz 1886 eine Schrift, in der gezeigt wurde, dass die Hilfshypothesen von Stokes sich selbst widersprechen. Deswegen wurde schließlich die durch Lorentz modifizierte Theorie Fresnels bevorzugt.^[56]

Fresnels Mitführungskoeffizient hatte zur Folge, dass bei Ätherdrift-Experimenten keine positiven Resultate in der Größenordnung von v/c{displaystyle v/c} zu erwarten waren, wobei v{displaystyle v} die Relativgeschwindigkeit Erde–Äther und c{displaystyle c} die Lichtgeschwindigkeit ist. Jedoch sollte es bei Experimenten, welche Effekte in der Größenordnung von v2/c2{displaystyle v^{2}/c^{2}} aufzuzeigen vermochten, unbedingt zu positiven Resultaten kommen. Das Michelson-Morley-Experiment war das erste Experiment dieser Art.

Vorbereitung und Durchführung |

Altes Observatoriumsgebäude (Michelson-Gebäude), Telegrafenberg Potsdam. Im Keller des rechten Turms wurde das ursprüngliche Experiment 1881 ausgeführt.

Originalgetreuer Nachbau des in Potsdam von Michelson durchgeführten Experimentes. Dieser Nachbau befindet sich an dem Ort (im Keller des Michelson-Gebäudes am Telegrafenberg Potsdam), an welchem Michelson sein Experiment 1881 durchführte.

Michelson hatte 1879 aus einem Brief von James Clerk Maxwell an D. P. Todd, den Leiter des Nautical Almanac Office, wo er als junger Marineinstrukteur tätig war und Messungen der Lichtgeschwindigkeit durchführte, von der Möglichkeit der experimentellen Überprüfung der Bewegung der Erde durch den Äther gehört. Maxwell erwähnte darin zunächst die mögliche Überprüfung durch die Beobachtung der Verdunkelungszeiten der Jupitermonde, ein Effekt 1. Ordnung, damals aber zu schwer zu beobachten, und dann, dass bei Experimenten auf der Erde eine relative Genauigkeit von 10⁻⁸ erforderlich wäre (Effekt 2. Ordnung), was nach seiner Ansicht jenseits des damals Messbaren läge. Michelson führte das Experiment zuerst im April 1881 im Keller des Hauptgebäudes des Observatoriums auf dem Telegrafenberg in Potsdam (das erst 1879 fertiggestellt wurde) durch, während er mit einem Stipendium von Bell 1880 bis 1882 in Berlin war (ermutigt wurde er dabei durch den Direktor Hermann von Helmholtz). Versuche, es zuvor im Physikalischen Institut in Berlin-Mitte, Wilhelmstr. 67a, durchzuführen^[57], scheiterten an Erschütterungen durch den starken Verkehr. Michelson erhielt zwar ein Nullresultat, aber die Genauigkeit war nicht sehr hoch (er benutzte ein drehbares Messinggestell mit Armlängen von rund einem Meter): Erwartet wurde eine Verschiebung von 0,04 Interferenzstreifen, falls die Fresnelsche Ätherhypothese richtig war, und die Fehlergrenze lag bei 0,02. Vor allem hatte er den Einfluss der Ätherbewegung auf die Ausbreitung des Lichtes im Arm senkrecht zur Bewegungsrichtung nicht berücksichtigt, d. h., das Licht breitet sich hier geneigt aus und nicht geradlinig, wie Michelson angenommen hatte. Michelsons Experiment wurde dann auch sogleich von Lorentz (1884 und 1886) kritisiert, der inzwischen eine eigene Äthertheorie entwickelt hatte. Er konnte zeigen, dass bei Korrektur der Laufzeit für den Querarm der erwartete Effekt nur noch halb so groß war, und berücksichtigt man zusätzlich den fresnelschen Mitführungskoeffizienten, konnte das Fehlergebnis (wenn auch nur knapp) erklärt werden, wodurch diesem Experiment seine Aussagekraft genommen wurde.^[1]

Michelson begann 1885 eine Zusammenarbeit mit dem Chemieprofessor Edward W. Morley an der Case Western Reserve University in Cleveland (Ohio). Sie führten eine Reihe von Messungen zu verschiedenen Zwecken durch, wobei die psychische Belastung während dieser Präzisionsmessungen offenbar so hoch war, dass Michelson 1885 einen Nervenzusammenbruch erlitt, von dem er sich nach mehreren Monaten erholt hatte.^[58] Sie bestätigten das Ergebnis des Fizeau-Experiments mit höherer Genauigkeit (1886)^[59] und versuchten, die Wellenlänge von Licht als neuen Längenstandard festzusetzen (1887, 1889).^[60][61]

Von größerer Bedeutung war ihre Wiederholung (1887) des Michelson-Experiments von 1881 auf Drängen u. a. von Rayleigh und Kelvin, welches das eigentliche Michelson-Morley-Experiment darstellt.^[2] Hierbei verwandten sie Verbesserungen wie Mehrfachreflexion zur Verlängerung des Lichtweges auf 11 m statt der rund 1,2 m in Potsdam, eine bessere Dämpfung, eine in einem Quecksilberbad schwimmende und somit leicht drehbare Versuchsplattform und einen schweren Steintisch. Um die Erschütterungen zu minimieren, wurde der Verkehr weiträumig abgesperrt. Die bei Gültigkeit der fresnelschen Ätherhypothese erwartete Verschiebung betrug nun 0,4, die beobachtete lag jedoch mit Sicherheit unter 0,02 und möglicherweise unterhalb von 0,01. Da die Verschiebung proportional dem Quadrat der Geschwindigkeit war, entspricht dies laut Michelson einer Geschwindigkeit von weniger als einem Viertel (ca. 8 km/s) bzw. einem Sechstel (ca. 5 km/s) der Erdgeschwindigkeit von 30 km/s. Dies war für Michelson und seine Zeitgenossen zu gering, um ernsthaft als positives Ergebnis aufgefasst zu werden, und es wurde somit das berühmteste Experiment mit Nullresultat. Statt die Relativgeschwindigkeit zum ruhenden Äther aufzuzeigen, zeigte es keinen der erwarteten Effekte, so als existiere der „Ätherwind“ überhaupt nicht. Eine Relativbewegung zwischen Erde und Äther konnte nicht nachgewiesen werden.^[2] Das Experiment selbst wurde vom 8. bis 12. Juli 1887 durchgeführt, wobei bei insgesamt 36 Drehungen gemessen wurde.^[62] Auf die eigentlich beabsichtigten Wiederholungen zu verschiedenen Jahreszeiten (und damit verschiedenen Relativgeschwindigkeiten der Erde gegen den „Äther“) verzichteten beide.

Danach wandte sich Michelson anderen Forschungen zu und verwendete sein Interferometer für Längenmessungen.^{[Fußnote 1]} Ein nochmals verbessertes Experiment wurde 1904 von Morley und Dayton Miller durchgeführt, wiederum durch Verlängerung des Lichtweges, diesmal auf über 32 m.^{[Fußnote 2]} Auch Michelson führte das Experiment noch mehrfach in verfeinerter Form aus, nachdem Miller, der in größerer Höhe beim Mount-Wilson-Observatorium in Kalifornien experimentierte, 1925 behauptet hatte, doch noch ein positives Resultat erzielt zu haben.^[63] Wieder waren Michelsons Ergebnisse negativ. Michelson selbst war ebenso wie Morley bis zu seinem Tod 1931 nie vollständig von der Nichtexistenz eines Äthers überzeugt. 1930 konnte Georg Joos das Verhältnis auf erwartete 0,75 der Interferenzstreifenbreite und einer beobachteten oberen Grenze von 0,002 steigern.^[64] Die Experimente von Joos und K. K. Illingworth fanden im Zeisswerk Jena 1927 bis 1930 statt und verwendeten eine effektive Armlänge von 30 m. Verbesserte Experimente vom Michelson-Morley-Typ werden bis heute durchgeführt (siehe „Weitere Experimente“).

Literatur |

• Jannsen, M. & Stachel, J.: The Optics and Electrodynamics of Moving Bodies (PDF; 253 kB). 2004. 
  


• Whittaker, E. T.: 1. Ausgabe: A History of the theories of aether and electricity. Longman, Green and Co., Dublin 1910, S. 411–466.  (One Volume: From the age of Descartes to the close of the nineteenth century (1910))


• Whittaker, E. T.: 2. Ausgabe: A History of the theories of aether and electricity, vol. 1: The classical theories / vol. 2: The modern theories 1800–1950. London 1951. 
  


• Robert Shankland u. a. New Analysis of Interferometer Observations of Dayton Miller, Reviews of Modern Physics 1955


• Robert Shankland Michelson-Morley Experiment, American Journal of Physics, Band 32, 1964, 16–34


• Robert Shankland Michelson and his interferometer, Physics Today 1974


• Michelsons eigene Schilderung findet sich in seinen Studies in Optics 1927, Dover 1995, die Originalarbeiten sind im American Journal of Science, 3. Series, Bd. 22, 1881, S. 120 und Bd. 34, 1887, S. 333


• Gerald Holton Einstein, Michelson und das Experimentum Crucis, in Holton Thematische Analyse der Wissenschaften, Suhrkamp 1981 (zuerst in Isis Bd. 60, 1969)


• Stuewer, Goldberg (Hrsg.) The Michelson Era in American Science 1870–1930, American Institute of Physics, New York, 1988


• L. Swenson The ethereal Aether - a history of the Michelson Morley Aether Drift Experiment 1880–1930, University of Texas Press, Austin 1972


• Physics Today Bd. 40, 1987 Michelson-Morley Memorial Issue, S. 9–69 (Beiträge von Stachel, Will, Jackson, Swenson, Haugman u. a.)

Einzelnachweise |

1. 
   ↑ ^abc A. A. Michelson: Wikisource: The Relative Motion of the Earth and the Luminiferous Ether. In: American Journal of Science. Band 22, 1881, S. 120–129.  Siehe auch deutsche Übersetzung: A. A. Michelson: Die Relativbewegung der Erde gegen den Lichtäther. In: Die Naturwissenschaften. Band 19, Nr. 38, 1931, S. 779–784, doi:10.1007/BF01528662. 
   


2. 
   ↑ ^abcd A. A. Michelson & E. W. Morley: Wikisource: On the Relative Motion of the Earth and the Luminiferous Ether. In: American Journal of Science. Band 34, 1887, S. 333–345. 
   Siehe auch deutsche Übersetzung der 1881- und 1887-Arbeit (Online).
   


3. 
   ↑ z. B. „One of the most famous optical experiments ever performed.“ („Eines der berühmtesten Optik-Experimente, die jemals ausgeführt wurden“), Swenson, Artikel Michael Morley Experiment in Lerner, Trigg (Hrsg.) Encyclopedia of Physics, VCH 1990
   


4. 
   ↑ Albert Einstein & Leopold Infeld: Evolution der Physik. Rowohlt Verlag, 1956, S. 118
   


5. 
   ↑ ^ab Eisele, Ch.; Nevsky, A. Yu.; Schiller, S.: Laboratory Test of the Isotropy of Light Propagation at the 10⁻¹⁷ level. In: Physical Review Letters. 103, Nr. 9, 2009, S. 090401. bibcode:2009PhRvL.103i0401E. doi:10.1103/PhysRevLett.103.090401. PMID 19792767.
   


6. 
   ↑ ^ab Herrmann, S.; Senger, A.; Möhle, K.; Nagel, M.; Kovalchuk, E. V.; Peters, A.: Rotating optical cavity experiment testing Lorentz invariance at the 10⁻¹⁷ level. In: Physical Review D. 80, Nr. 100, 2009, S. 105011. arxiv:1002.1284. bibcode:2009PhRvD..80j5011H. doi:10.1103/PhysRevD.80.105011.
   


7. 
   ↑ Feynman, R.P.: The Michelson-Morley-experiment (15-3). In: The Feynman Lectures on Physics, Band 2. Addison-Wesley Longman, Reading 1970, ISBN 0-201-02115-3.
   


8. 
   ↑ Edward Teller, Wendy Teller, Wilson Talley: Conversations on the Dark Secrets of Physics. Basic books, 2002, ISBN 0-7867-5237-8, S. 10–11.
   


9. 
   ↑ George Francis FitzGerald: The Ether and the Earth’s Atmosphere. In: Science. 13, 1889, S. 390. doi:10.1126/science.ns-13.328.390.
   


10. 
    ↑ Hendrik Antoon Lorentz: Die relative Bewegung der Erde und des Äthers. In: Abhandlungen über Theoretische Physik. B.G. Teubner, Leipzig 1892/1907, S. 443–447.
    


11. 
    ↑ Andrew Warwick: The sturdy protestants of science: Larmor, Trouton and the earth's motion through the ether, in: Jed Z. Buchwald (Hrsg.), Scientific Practice, University of Chicago Press 1995, S. 300–344
    


12. 
    ↑ Lorentz, Hendrik Antoon: Elektromagnetische Erscheinungen in einem System, das sich mit beliebiger, die des Lichtes nicht erreichender Geschwindigkeit bewegt. In: Blumenthal, Otto & Sommerfeld, Arnold (Hrsg.): Das Relativitätsprinzip. Eine Sammlung von Abhandlungen 1904/1913, S. 6–26.
    


13. 
    ↑ Poincaré, Henri: Sur la dynamique de l’électron. In: Comptes rendus hebdomadaires des séances de l'Académie des sciences. 140, 1905, S. 1504–1508.
    


14. 
    ↑ Eine einfache geometrische Konstruktion dafür hatte Oliver Heaviside 1889 angegeben, vgl. Sexl, Urbantke Relativität, Gruppen, Teilchen, Springer, S. 96
    


15. 
    ↑ Genauer spricht er davon, dass die für die Form des starren Körpers verantwortlichen molekularen Kräfte „wahrscheinlich“ vom Äther in ähnlicher Weise wie die elektromagnetischen Kräfte übertragen werden. Lorentz The Theory of Electrons, 1909, zitiert bei Sexl, Urbantke Relativität, Gruppen, Teilchen, S. 96
    


16. 
    ↑ Einstein, Albert: Zur Elektrodynamik bewegter Körper. In: Annalen der Physik. 322, Nr. 10, 1905, S. 891–921.
    


17. 
    ↑ Einstein Albert: Über die spezielle und die allgemeine Relativitätstheorie, §16. Springer, Berlin-Heidelberg-New York 1917, ISBN 3-540-42542-0. Siehe auch englischer Volltext
    


18. 
    ↑ Shankland Conversations with Einstein, American Journal of Physics Bd. 31, 1963, 47, allerdings gab er in einem Brief von 1952 zu, doch indirekt über die Schriften von Lorentz durch das Experiment beeinflusst worden zu sein, Shankland American Journal of Physics, Bd. 32, 1964, 16
    


19. 
    ↑ ^ab Robertson, H. P.: Postulate versus Observation in the Special Theory of Relativity. In: Reviews of Modern Physics. 21, Nr. 3, 1949, S. 378–382. bibcode:1949RvMP...21..378R. doi:10.1103/RevModPhys.21.378.
    


20. 
    ↑ ^ab Mansouri R., Sexl R.U.: A test theory of special relativity: III. Second-order tests. In: General. Relat. Gravit.. 8, Nr. 10, 1977, S. 809–814. bibcode:1977GReGr...8..809M. doi:10.1007/BF00759585.
    


21. 
    ↑ Robert S. Shankland, et al.: New Analysis of the Interferometer Observations of Dayton C. Miller. In: Reviews of Modern Physics. 27, Nr. 2, 1955, S. 167–178. doi:10.1103/RevModPhys.27.167.
    


22. 
    ↑ T. Roberts (2007), Relativity FAQ, What is the experimental basis of Special Relativity?
    


23. 
    ↑ G. W. Hammar: The Velocity of Light Within a Massive Enclosure. In: Physical Review. 48, Nr. 5, 1935, S. 462–463. doi:10.1103/PhysRev.48.462.2.
    


24. 
    ↑ Edward W. Morley and Dayton C. Miller: Extract from a Letter dated Cleveland, Ohio, August 5th, 1904, to Lord Kelvin from Profs. Edward W. Morley and Dayton C. Miller. In: Philosophical Magazine. 8, Nr. 48, 1904, S. 753–754.
    


25. 
    ↑ Edward W. Morley and Dayton C. Miller: Report of an experiment to detect the Fitzgerald-Lorentz Effect. In: Proceedings of the American Academy of Arts and Sciences. XLI, Nr. 12, 1905, S. 321–328.
    


26. 
    ↑ ^abcd Miller, Dayton C.: Ether-Drift Experiments at Mount Wilson. In: Proceedings of the National Academy of Sciences. 11, Nr. 6, 1925, S. 306–314. doi:10.1073/pnas.11.6.306.
    


27. 
    ↑ Tomaschek, R.: Über das Verhalten des Lichtes außerirdischer Lichtquellen. In: Annalen der Physik. 378, Nr. 1, 1924, S. 105–126. doi:10.1002/andp.19243780107.
    


28. 
    ↑ Miller, Dayton C.: The Ether-Drift Experiment and the Determination of the Absolute Motion of the Earth. In: Reviews of Modern Physics. 5, Nr. 3, 1933, S. 203–242. doi:10.1103/RevModPhys.5.203.
    


29. 
    ↑ Kennedy, Roy J.: A Refinement of the Michelson-Morley Experiment. In: Proceedings of the National Academy of Sciences. 12, Nr. 11, 1926, S. 621–629. doi:10.1073/pnas.12.11.621.
    


30. 
    ↑ Illingworth, K. K.: A Repetition of the Michelson-Morley Experiment Using Kennedy's Refinement. In: Physical Review. 30, Nr. 5, 1927, S. 692–696. doi:10.1103/PhysRev.30.692.
    


31. 
    ↑ Piccard, A.; Stahel, E.: L’expérience de Michelson, réalisée en ballon libre.. In: Comptes Rendus. 183, Nr. 7, 1926, S. 420–421.
    


32. 
    ↑ Piccard, A.; Stahel, E.: Neue Resultate des Michelson-Experimentes. In: Die Naturwissenschaften. 15, Nr. 6, 1927, S. 140. doi:10.1007/BF01505485.
    


33. 
    ↑ Piccard, A.; Stahel, E.: Das Michelson-Experiment, ausgeführt auf dem Rigi, 1 800 m ü. M.. In: Die Naturwissenschaften. 16, Nr. 2, 1927, S. 25. doi:10.1007/BF01504835.
    


34. 
    ↑ Michelson, A. A.; Pease, F. G.; Pearson, F.: Results of repetition of the Michelson-Morley experiment. In: Journal of the Optical Society of America. 18, Nr. 3, 1929, S. 181.
    


35. 
    ↑ Joos, G.: Die Jenaer Wiederholung des Michelsonversuchs. In: Annalen der Physik. 399, Nr. 4, 1930, S. 385–407. doi:10.1002/andp.19303990402.
    


36. 
    ↑ Relativity FAQ (2007): What is the experimental basis of Special Relativity?
    


37. 
    ↑ Essen, L.: A New Æther-Drift Experiment. In: Nature. 175, Nr. 4462, 1955, S. 793–794. doi:10.1038/175793a0.
    


38. 
    ↑ Cedarholm, J. P.; Bland, G. F.; Havens, B. L.; Townes, C. H.: New Experimental Test of Special Relativity. In: Physical Review Letters. 1, Nr. 9, 1958, S. 342–343. doi:10.1103/PhysRevLett.1.342.
    


39. 
    ↑ Cedarholm, J. P.; Townes, C. H.: New Experimental Test of Special Relativity. In: Nature. 184, Nr. 4696, 1959, S. 1350–1351. doi:10.1038/1841350a0.
    


40. 
    ↑ Jaseja, T. S.; Javan, A.; Murray, J.; Townes, C. H.: Test of Special Relativity or of the Isotropy of Space by Use of Infrared Masers. In: Phys. Rev.. 133, Nr. 5a, 1964, S. 1221–1225. bibcode:1964PhRv..133.1221J. doi:10.1103/PhysRev.133.A1221.
    


41. 
    ↑ Shamir, J.; Fox, R.: A new experimental test of special relativity. In: Il Nuovo Cimento B. 62, Nr. 2, 1969, S. 258–264. doi:10.1007/BF02710136.
    


42. 
    ↑ Trimmer, William S.; Baierlein, Ralph F.; Faller, James E.; Hill, Henry A.: Experimental Search for Anisotropy in the Speed of Light. In: Physical Review D. 8, Nr. 10, 1973, S. 3321–3326. doi:10.1103/PhysRevD.8.3321.
    


43. 
    ↑ Trimmer, William S.; Baierlein, Ralph F.; Faller, James E.; Hill, Henry A.: Erratum: Experimental search for anisotropy in the speed of light. In: Physical Review D. 9, Nr. 8, 1974, S. 2489–2489. doi:10.1103/PhysRevD.9.2489.2.
    


44. 
    ↑ Brillet, A.; Hall, J. L.: Improved laser test of the isotropy of space. In: Phys. Rev. Lett.. 42, 1979, S. 549–552. doi:10.1103/PhysRevLett.42.549.
    


45. 
    ↑ Wolf et al.: Tests of Lorentz Invariance using a Microwave Resonator. In: Physical Review Letters. 90, Nr. 6, 2003, S. 060402. arxiv:gr-qc/0210049. bibcode:2003PhRvL..90f0402W. doi:10.1103/PhysRevLett.90.060402. PMID 12633279.
    


46. 
    ↑ Müller, H.; Herrmann, S.; Braxmaier, C.; Schiller, S.; Peters, A.: Modern Michelson-Morley experiment using cryogenic optical resonators. In: Phys. Rev. Lett.. 91, Nr. 2, 2003, S. 020401. arxiv:physics/0305117. bibcode:2003PhRvL..91b0401M. doi:10.1103/PhysRevLett.91.020401. PMID 12906465.
    


47. 
    ↑ Wolf, P.; Bize, S.; Clairon, A.; Santarelli, G.; Tobar, M. E.; Luiten, A. N.: Improved test of Lorentz invariance in electrodynamics. In: Physical Review D. 70, Nr. 5, 2004, S. 051902. arxiv:hep-ph/0407232. bibcode:2004PhRvD..70e1902W. doi:10.1103/PhysRevD.70.051902.
    


48. 
    ↑ Antonini, P.; Okhapkin, M.; Göklü, E.; Schiller, S.: Test of constancy of speed of light with rotating cryogenic optical resonators. In: Physical Review A. 71, Nr. 5, 2005, S. 050101. arxiv:gr-qc/0504109. doi:10.1103/PhysRevA.71.050101.
    


49. 
    ↑ Stanwix, P. L.; Tobar, M. E.; Wolf, P.; Susli, M.; Locke, C. R.; Ivanov, E. N.; Winterflood, J.; van Kann, F.: Test of Lorentz Invariance in Electrodynamics Using Rotating Cryogenic Sapphire Microwave Oscillators. In: Physical Review Letters. 95, Nr. 4, 2005, S. 040404. arxiv:hep-ph/0506074. bibcode:2005PhRvL..95d0404S. doi:10.1103/PhysRevLett.95.040404. PMID 16090785.
    


50. 
    ↑ Herrmann, S.; Senger, A.; Kovalchuk, E.; Müller, H.; Peters, A.: Test of the Isotropy of the Speed of Light Using a Continuously Rotating Optical Resonator. In: Phys. Rev. Lett.. 95, Nr. 15, 2005, S. 150401. arxiv:physics/0508097. bibcode:2005PhRvL..95o0401H. doi:10.1103/PhysRevLett.95.150401. PMID 16241700.
    


51. 
    ↑ Stanwix, P. L.; Tobar, M. E.; Wolf, P.; Locke, C. R.; Ivanov, E. N.: Improved test of Lorentz invariance in electrodynamics using rotating cryogenic sapphire oscillators. In: Physical Review D. 74, Nr. 8, 2006, S. 081101. arxiv:gr-qc/0609072. bibcode:2006PhRvD..74h1101S. doi:10.1103/PhysRevD.74.081101.
    


52. 
    ↑ Müller, H.; Stanwix, Paul L.; Tobar, M. E.; Ivanov, E.; Wolf, P.; Herrmann, S.; Senger, A.; Kovalchuk, E.; Peters, A.: Relativity tests by complementary rotating Michelson-Morley experiments. In: Phys. Rev. Lett.. 99, Nr. 5, 2007, S. 050401. arxiv:0706.2031. bibcode:2007PhRvL..99e0401M. doi:10.1103/PhysRevLett.99.050401. PMID 17930733.
    


53. 
    ↑ Fresnel, A.: Lettre d’Augustin Fresnel à François Arago sur l’influence du mouvement terrestre dans quelques phénomènes d’optique. In: Annales de chimie et de physique. Band 9, 1818, S. 57–66. 
    


54. 
    ↑ Stokes, G. G.: On the Aberration of Light. In: Philosophical Magazine. Band 27, 1845, S. 9–15. 
    


55. 
    ↑ Fizeau, H.: Sur les hypothèses relatives à l’éther lumineux, et sur une expérience qui paraît démontrer que le mouvement des corps change la vitesse avec laquelle la lumière se propage dans leur intérieur. In: Comptes Rendus. Band 33, 1851, S. 349–355. 
    


56. 
    ↑ Lorentz, H. A.: De l’influence du mouvement de la terre sur les phénomènes lumineux. In: Archives néerlandaises des sciences exactes et naturelles. Band 21, 1887, S. 103–176. 
    


57. 
    ↑ In einem großen Kellerraum, dem sogenannten Kuhstall, Wilhelm Westphal, 68 Jahre als Physiker in Berlin, Physikalische Blätter, Juni 1972, S. 259
    


58. 
    ↑ Staley, Richard: Albert Michelson, the Velocity of Light, and the Ether Drift. In: Einstein's generation. The origins of the relativity revolution. University of Chicago Press, Chicago 2009, ISBN 0-226-77057-5.
    


59. 
    ↑ Michelson, A. A. and Morley, E. W.: Influence of Motion of the Medium on the Velocity of Light. In: Am. J. Science. 31, 1886, S. 377–386.
    


60. 
    ↑ Michelson, Albert A. & Morley, Edward W.: On a method of making the wave-length of sodium light the actual and practical standard of length. In: American Journal of Science. 34, 1887, S. 427–430.
    


61. 
    ↑ Michelson, Albert A. & Morley, Edward W.: On the feasibility of establishing a light-wave as the ultimate standard of length. In: American Journal of Science. 38, 1889, S. 181–186.
    


62. 
    ↑ Die Gesamtmesszeit betrug nur etwa 5 Stunden. Swenson in Lerner, Trigg The Encyclopedia of Physics, VCH Verlag
    


63. 
    ↑ Shankland u. a. Reviews Modern Physics 1955 führten dies später auf thermische Fluktuationen zurück
    


64. 
    ↑ dargestellt in Joos Lehrbuch der Theoretischen Physik
    

Fußnoten |

1. 
   ↑ 1895 führte er allerdings nochmals ein Interferometerexperiment in Chicago aus, um festzustellen, ob sich die „Mitnahmeeffekte“ des Äthers mit der Höhe ändern würden
   


2. 
   ↑ Außerdem testeten beide die Kontraktionshypothese von Lorentz, indem sie verschiedene Materialien verwendeten
   

Weblinks |

 Commons: Michelson-Morley experiment – Sammlung von Bildern, Videos und Audiodateien

• Albert A. Michelson: On the Relative Motion of the Earth and the Luminiferous Ether, American Journal of Science, 1887, 22: 120–129 (englisch; PDF-Datei; 1,69 MB)


• T. Roberts (2007), Relativity FAQ, What is the experimental basis of Special Relativity?
  


• 
  ScienceWorld Michelson-Morley Experiment (englisch)


• 
  Virginia University Michelson-Morley Experiment (englisch)


• 
  Hyperphysics (englisch)

Dieser Artikel wurde am 30. Oktober 2008 in dieser Version in die Liste der lesenswerten Artikel aufgenommen.